搜索结果: 1-15 共查到“物理学 弹性散射”相关记录64条 . 查询时间(0.129 秒)
8.0MeV中子与天然镓作用的弹性散射微分截面实验研究
次级中子 微分截面 Monte-Carlo方法 评价数据
2022/3/16
基于镓中子反应截面实验数据的匮乏和评价数据的分歧，利用中国原子能科学研究院串列加速器上的多探测器快中子飞行时间谱仪，开展了8.0MeV中子与天然镓样品的弹性散射微分截面实验研究。实验测量了21个角度的弹性散射微分截面数据，使用n-p散射作为标准截面进行归一。采用Monte-Carlo方法，对中子在样品中的中子注量率衰减、多次散射及实验的有限几何进行了修正，通过模拟得到次级中子飞行时间谱（Time-...
丰质子弱束缚核9C重靶上的弹性散射研究获进展（图）
丰质子 弱束缚 核9C重靶 弹性散射
2018/11/12
近期，中国科学院近代物理研究所科研人员在兰州重离子加速器放射性束流线（HIRFL-RIBLL1）上开展了三倍位垒能区的丰质子核9C在Pb靶上的弹性散射实验，获得新进展。弹性散射是研究弱束缚的核结构及反应机制的有效方法之一，目前国际上对丰中子核在近库仑位垒能区的弹性散射有较多实验数据，但丰质子核和能量稍高的实验数据非常缺乏，近代物理所科研人员长期致力于此方面的研究工作。
质子滴线核17F在中重靶上的弹性散射研究获进展（图）
质子滴线核17F 中重靶 弹性散射
2018/6/13
中国科学院近代物理研究所研究人员同北京航空航天大学、中国原子能科学研究院合作，在兰州重离子研究装置放射性束流线（HIRFL-RIBLL1）终端开展了低能质子滴线核17F与89Y的弹性散射实验，获得新进展。科研人员拓展实验方法，获得的实验数据展示了明显的库仑虹峰，这与中子晕核弹性散射中出现的奇特的库仑虹压低的现象完全不同，说明中子晕核的多极效应比质子晕核要强得多，这对于理解质子晕核与中子晕核的结构异...
日前，以中国人民大学国家“千人计划”入选者鲍威教授为项目负责人的“冷中子非弹性散射谱仪的研制”项目获得国家自然科学基金委的批准，资助额度为1.11亿元人民币，执行周期为五年。该项目是以中国人民大学作为依托单位的国家重大科研仪器设备研制专项，是中国人民大学迄今为止获得单项资助经费最高的国家自然科学基金项目，也是国家自然科学基金委迄今为止对高等学校资助单项经费最高的项目。
非弹性散射中的四极-八极双声子激发
极双声子激发 四极-八极 非弹性散射
2009/11/10
本文用DWBA方法对两种入射能量Eα=31和和43MeV的64Zn(α, α′)64Zn*非弹性散射中可能的四极-八极双声子激发进行了研究. 考虑了核力势和库仑势, 零级近似核力势取为Woods-Saxon势, 由靶核振动引起的核力势的非球对称部分V1作为微扰. 在计算中, V1取到核表面集体坐标αλν的二级项, 总初态波函数Ψ(+)i取到V1的一级项,目在扭曲波格林函数中略去了作为中间态的吸收道...
在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射
弹性散射 π-12C
2009/11/10
本文在Δ33准门口态模型[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-12C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度VΔLS必须是正的, 不同于核...
重离子弹性散射中的角分散研究
重离子弹性散射 角分散 经典偏转函数 核虹角
2009/10/27
简要评述了重离子弹性散射角分散研究的内容、 方法及物理意义。 通过前角区重离子弹性散射产物微分截面的角分布测量，作出角分散图ln(dσ/dθ)\|θ2。 分析经典偏转函数， 从而在实验上确定了反应系统的核虹角。 在低能、 重靶的重离子反应系统中， 核虹角远小于擦边角。 晕核及弱束缚核比稳定核具有更小的核虹角和更大的核相互作用范围。 经典偏转函数的计算有助于提供一套光学势参数， 以便于拟合弹性散射产...
7—5MeV/A的14N在59Co和51V靶上的弹性散射的研究
弹性散射 14N 7—5MeV/A
2009/10/27
用半导体探测器测量了7—5MeV/A的14N在59Co和51V靶上的弹性散射能谱和角分布. 定出了靶中重元素沾污的种类和绝对量. 用广义菲涅耳模型拟合了弹散角分布, 讨论了从拟合弹散角分布提取准弹截面的可能性.
Glauber方法和高能下核-核非弹性散射
核-核非弹性散射 高能 Glauber方法
2009/8/14
在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C12上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C12的α+和3－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.
K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析
中子分布 弹性散射 40—48Ca K±介子
2009/8/14
本文在Elikonal近似的框架下, 用K±N散射分波相移和40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K±与40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, 40Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H...
16O+24Mg和20Ne+24Mg弹性散射的机制
弹性散射 20Ne+24Mg 16O+24Mg
2009/8/13
本文考虑了两碰撞核间核子结团的转移机制, 解释了象16O+24Mg和20Ne+24Mg这样一些4N核间的弹性散射微分截面后角振荡上升的反常现象. 在原子核分子轨道模型的理论框架下, 将交换势的强度作为唯一的可调参数, 数值计算较自然地拟合实验结果.
大横动量的部分子在深度非弹性散射中的行为
行为 非弹性散射 部分子
2009/8/13
本文把核子态用FOCK空间各个组态分量来表示, 并且在结构函数中引入了部分子的横动量作为一个自由度, 计算了价夸克态分量和非价夸克态中的粲夸克分量对虚光子纵横截面比的贡献, 结果与实验数据符合较好. 同时找到了Callan-Gross关系与实验数据偏离的因素.
π±和K±介子在Ca原子核上的非弹性散射
非弹性散射 Ca原子核 π± K±介子
2009/8/13
用KMT多次散射展开的一级顶项和程函扭曲波冲量近似, 并采用拟合电子非弹性散射实验的跃迁密度, 研究了正负π介子在Ca核上的非弹性散射, 同时预言了K±介子在Ca上的非弹性散射.